🌌 Гравітаційне лінзування — Кільце Ейнштейна

Масивні об'єкти викривляють просторово-часовий континуум, відхиляючи світло навколо них. Коли фонове джерело, масивна лінза та спостерігач ідеально вирівняні, світло обходить лінзу з усіх боків, утворюючи повне кільце Ейнштейна. Для джерел не по осі з'являються кратні зображення та дуги. Перетягніть джерело або лінзу, щоб вивчити геометрію лінзування. Фонове поле обчислюється попіксельно через рівняння лінзи точкової маси: β = θ − θ_E² / θ.

Клікніть полотно, щоб перемістити лінзу • Джерело рухається повзунком

Тип лінзи

Параметри

Радіус Ейнштейна θ_E 80 пкс Зміщення джерела 0.0 θ_E Розмір джерела 20 пкс

Відображення

Статистика

Збільшення μ—

Розділення зображень—

ТипКільце

Позиція лінзицентр

Рівняння лінзи:
β = θ − (θ_E²/|θ|)·θ̂

Радіус Ейнштейна:
θ_E = √(4GM·D_ls/(c²·D_l·D_s))

Збільшення:
μ = |u²+2| / (|u|·√(u²+4))
u = β/θ_E

Від передбачення до відкриття

Ейнштейн передбачив відхилення світла Сонцем у 1915 році; експедиція Еддінгтона 1919 року підтвердила це під час сонячного затемнення. Перший гравітаційно лінзований квазар (подвійний квазар Q0957+561) був відкритий у 1979 році. Сьогодні гравітаційне лінзування — один з найпотужніших інструментів в космології: картування розподілу темної матерії в скупченнях галактик («Куля»), незалежне вимірювання сталої Хаббла та пошук екзопланет через мікролінзування. У моделі SIS (сингулярна ізотермальна сфера) рівняння лінзи приймає вигляд β = θ − θ_E·sgn(θ), утворюючи два рівнояскравих зображення по обидва боки лінзи.